蒸汽流量計量中關于智能蒸汽流量計的特性分析研究
點擊次數(shù)：2766 發(fā)布時間：2021-01-07 15:35:50
蒸汽流量量值體系的溯源是保證蒸汽流量測量準確的關鍵。本文基于流體力學、熱力學以及智能蒸汽流量計旋渦的產(chǎn)生機理，分析不同介質對智能蒸汽流量計的計量特性的影響，介質粘度的不同導致了三種介質測試下雷諾數(shù)的不同，影響到斯特勞哈數(shù)差異。但對智能蒸汽流量計的儀表系數(shù)影響不大，可忽略其影響。介質粘度的不同會導致流量范圍的不同。該分析將有利于提高智能蒸汽流量計測量蒸汽流量的計量準確度。
1 蒸汽介質的影響因素
所謂智能蒸汽流量計(亦稱旋渦流量計)，其工作機理是“卡門渦街”，是一類流體振蕩式的測量儀器。“卡門渦街”的原理是：待測管道流體中放進一根(或數(shù)根)非流線型截面的旋渦發(fā)生體，等到雷諾數(shù)到達特定數(shù)值，在旋渦發(fā)生體兩側分離出兩串交錯有序的旋渦，此過程具有交替性，我們將這種旋渦叫作卡門渦街。在特定雷諾數(shù)范圍之間，旋渦的分離頻率同旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸息息相關。數(shù)據(jù)表明，旋渦的分離頻率同流量存在正相關性，此頻率可通過傳感器獲得。以上智能蒸汽流量計與卡門渦街的關系可從圖1看出，二者有如下邏輯關系：
式中：
f 為旋渦分離頻率，Hz ；
S r 為斯特勞哈爾數(shù)；
U 1 為旋渦發(fā)生體兩側的平均流速，m/s ；
d 為旋渦發(fā)生體迎流面的寬度，m；
U 為被測介質來流的平均流速，m/s ；
m 為旋渦發(fā)生體兩側弓形面積與管道橫截面面積之比。不可壓縮流體中，由于流體密度 r 不變，由連續(xù)性方程可得到： m = U / U 1 。
式中：K 為智能蒸汽流量計的儀表系數(shù)，1 /m 3 。通過式（3）不難看出，儀表系數(shù) K 是智能蒸汽流量計的計量特性的定量表征，數(shù)據(jù)表明，其儀表系數(shù)只和其機械結構與斯特勞哈爾數(shù)有關，同來流流量并無相關性。
研究發(fā)現(xiàn)，蒸汽對智能蒸汽流量計計量特性存在較大影響?？煽偨Y為三個方面：
*一，從公式（3）中能夠得出，機械結構尺寸 D 、m 、 d 以及斯特勞哈爾數(shù) S r 這些參數(shù)與K值大小存在較大關聯(lián)性?；谖锢碓硌芯堪l(fā)現(xiàn)，在流體介質條件存在差異情況下，機械結構尺寸的改變一般是與溫度的改變引發(fā)的熱脹冷縮效應息息相關。
*二，雷諾數(shù)對斯特勞哈爾數(shù) S r 產(chǎn)生較大影響，前者又與粘度密切相關，而粘度的差異性又取決于流體的差異，既而引發(fā)斯特勞哈爾數(shù) S r 的區(qū)別。
*三，公式（3）的推導過程是以不可壓縮流體為前提的，當換作氣體介質時，由于可壓縮性的區(qū)別或許會引發(fā)儀表系數(shù)產(chǎn)生誤差。以上三個因素對于智能蒸汽流量計的影響將在下一節(jié)進一步探討。
2 蒸汽介質斯特勞哈爾數(shù)的影響
嚴格而言，斯特勞哈爾數(shù)是一種相似準則，是在討論流體力學中物理相似和?；且氲母拍睢Ｆ涫怯脕肀碚餍郎u頻率和阻流體特征尺寸、流速關系的。在特定雷諾數(shù)區(qū)間中，旋渦的分離頻率和旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸密切相關，換言之斯特勞哈數(shù)可視為定量。
由圖2可看出，在 R eD =2×10 4 7×10 6 區(qū)間內，斯特勞哈數(shù)是定值，此也是儀表的正常工作區(qū)間。
現(xiàn)實情形下， S r 即便在 R eD =2×10 4 7×10 6 區(qū)間內，也與 R eD 的改變發(fā)生變化，參照1989年日本制訂的智能蒸汽流量計工業(yè)標準JISZ8766《智能蒸汽流量計——流量測量方法》。2002年加以修訂，把智能蒸汽流量計發(fā)生體的固定形式歸為兩種，《標準》規(guī)定的旋渦設計，發(fā)生體依據(jù)插入測量管頂端固定與否區(qū)別為標準1型與標準2型，它們的 S r 值存在較小區(qū)別，詳見表1數(shù)據(jù)。
標準2型 S r 的平均值是0.25033，它的標準偏差是0.12%；而標準1型為0.3%，現(xiàn)階段我國一般廣泛采用標準1型。而標準2型在日本橫河儀表研制的智能蒸汽流量計普遍采用。
通過雷諾數(shù)的推導公式不難得出，檢測時，蒸汽和空氣因為粘度的區(qū)別，會引發(fā)雷諾數(shù)存在差異。參照一般實驗情況下三類流體介質的工況差異，它們的運動粘度詳見表2：
式中：
表征介質密度；
D 表征管徑；
u 表征流速；
表征介質動力粘度；
v 表征介質運動粘度。
通過以上各參數(shù)數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水的運動粘度*低，空氣*高，蒸汽介于二者之間。三者比例是1：15：4。所以若使雷諾數(shù)一致，應使水的流速*小，空氣*大，蒸汽在區(qū)間取值。在對儀表的系數(shù)進行檢定過程中，通常應考慮雷諾數(shù)一致時，真實測量過程中的差異性誤差。尤其在蒸汽的測量時，儀表量程的選型是參照在空氣介質下測量獲得的體積流量區(qū)間與蒸汽的密度乘積，推導出蒸汽的體積流量區(qū)間。這種算法會引發(fā)差異性介質下雷諾數(shù)的區(qū)間差異。細致分析上表可得出，只要雷諾數(shù)在既定范圍內，檢定過程中并不會由于介質的不同造成較大的誤差，這個影響可不考慮。但雷諾數(shù)不可超出規(guī)定區(qū)間，否則會引發(fā) S r 的較大差異，造成誤差。
通過表3不難發(fā)現(xiàn)，要得出智能蒸汽流量計基于*低流量的限雷諾數(shù)，口徑一致情況下三類介質的*小流速應滿足1.0：4.0：15.0的大致比例。所以不可以將空氣介質下的體積流量區(qū)間等同于蒸汽介質下的數(shù)值。
3 蒸汽介質物理特性影響分析
1873年，荷蘭**物理學家范德瓦爾斯特實驗室中，發(fā)現(xiàn)了水蒸氣的物理性質，得出氣體分子間有著一定作用力，繼而推導出氣體的狀態(tài)方程以輔助理論驗證，這就是**的范德瓦爾斯特氣體狀態(tài)方程。進一步研究發(fā)現(xiàn)，水蒸汽的分子的體積和相互的作用力比較大，無法以理想的氣體狀態(tài)方程加以表征。參照范德瓦爾斯特公式（5）的計算過程：
式中：
p 為壓強；
V 為1摩爾氣體的體積；
R 為普適氣體常數(shù)；
a 為度量分子間引力的參數(shù)；
b 為1摩爾分子本身包含的體積之和。
以上公式（5）中因子 a 和 b 的值因氣體的性質不同而存在差異，一般地，氣體的分子間引力參數(shù) a 與 b 分子體積 表述如表3所示。
范德瓦爾斯特提出，氣體分子間的吸引力與間距存在負相關性，也就是密度的概念。把此理論使用在智能蒸汽流量計的測量過程中，通過表中的數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水蒸汽分子間的吸引力a的數(shù)值較大，相當于氧氣與氮氣的4倍多。所以，在測量實際氣體時，基于同等壓力條件，水的分子間的吸引力的數(shù)值較蒸汽與空氣大得多，而蒸汽又顯著大于空氣。用智能蒸汽流量計進行測量時，發(fā)生體兩側的位置因為流速加大，引起靜壓力減小，體積擴張，流體密度隨之減小，而水介質由于分子間作用力大，并無明顯膨脹情況。蒸汽的分子間的吸引力比空氣大，所以前者膨脹性更低，密度變化也更小。參考流量的連續(xù)性方程得出，因為空氣密度變化更大，所以它的發(fā)生體兩側的流量變化較蒸汽介質更大，所以它的儀表系數(shù)比蒸汽介質變化更顯著。而氣體的可壓縮性與等嫡指數(shù)是其內在機理，這和我們的理論研究結果相互印證。
1 蒸汽介質的影響因素
所謂智能蒸汽流量計(亦稱旋渦流量計)，其工作機理是“卡門渦街”，是一類流體振蕩式的測量儀器。“卡門渦街”的原理是：待測管道流體中放進一根(或數(shù)根)非流線型截面的旋渦發(fā)生體，等到雷諾數(shù)到達特定數(shù)值，在旋渦發(fā)生體兩側分離出兩串交錯有序的旋渦，此過程具有交替性，我們將這種旋渦叫作卡門渦街。在特定雷諾數(shù)范圍之間，旋渦的分離頻率同旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸息息相關。數(shù)據(jù)表明，旋渦的分離頻率同流量存在正相關性，此頻率可通過傳感器獲得。以上智能蒸汽流量計與卡門渦街的關系可從圖1看出，二者有如下邏輯關系：
式中：
f 為旋渦分離頻率，Hz ；
S r 為斯特勞哈爾數(shù)；
U 1 為旋渦發(fā)生體兩側的平均流速，m/s ；
d 為旋渦發(fā)生體迎流面的寬度，m；
U 為被測介質來流的平均流速，m/s ；
m 為旋渦發(fā)生體兩側弓形面積與管道橫截面面積之比。不可壓縮流體中，由于流體密度 r 不變，由連續(xù)性方程可得到： m = U / U 1 。
式中：K 為智能蒸汽流量計的儀表系數(shù)，1 /m 3 。通過式（3）不難看出，儀表系數(shù) K 是智能蒸汽流量計的計量特性的定量表征，數(shù)據(jù)表明，其儀表系數(shù)只和其機械結構與斯特勞哈爾數(shù)有關，同來流流量并無相關性。
研究發(fā)現(xiàn)，蒸汽對智能蒸汽流量計計量特性存在較大影響?？煽偨Y為三個方面：
*一，從公式（3）中能夠得出，機械結構尺寸 D 、m 、 d 以及斯特勞哈爾數(shù) S r 這些參數(shù)與K值大小存在較大關聯(lián)性?；谖锢碓硌芯堪l(fā)現(xiàn)，在流體介質條件存在差異情況下，機械結構尺寸的改變一般是與溫度的改變引發(fā)的熱脹冷縮效應息息相關。
*二，雷諾數(shù)對斯特勞哈爾數(shù) S r 產(chǎn)生較大影響，前者又與粘度密切相關，而粘度的差異性又取決于流體的差異，既而引發(fā)斯特勞哈爾數(shù) S r 的區(qū)別。
*三，公式（3）的推導過程是以不可壓縮流體為前提的，當換作氣體介質時，由于可壓縮性的區(qū)別或許會引發(fā)儀表系數(shù)產(chǎn)生誤差。以上三個因素對于智能蒸汽流量計的影響將在下一節(jié)進一步探討。
2 蒸汽介質斯特勞哈爾數(shù)的影響
嚴格而言，斯特勞哈爾數(shù)是一種相似準則，是在討論流體力學中物理相似和?；且氲母拍睢Ｆ涫怯脕肀碚餍郎u頻率和阻流體特征尺寸、流速關系的。在特定雷諾數(shù)區(qū)間中，旋渦的分離頻率和旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸密切相關，換言之斯特勞哈數(shù)可視為定量。
由圖2可看出，在 R eD =2×10 4 7×10 6 區(qū)間內，斯特勞哈數(shù)是定值，此也是儀表的正常工作區(qū)間。
現(xiàn)實情形下， S r 即便在 R eD =2×10 4 7×10 6 區(qū)間內，也與 R eD 的改變發(fā)生變化，參照1989年日本制訂的智能蒸汽流量計工業(yè)標準JISZ8766《智能蒸汽流量計——流量測量方法》。2002年加以修訂，把智能蒸汽流量計發(fā)生體的固定形式歸為兩種，《標準》規(guī)定的旋渦設計，發(fā)生體依據(jù)插入測量管頂端固定與否區(qū)別為標準1型與標準2型，它們的 S r 值存在較小區(qū)別，詳見表1數(shù)據(jù)。
標準2型 S r 的平均值是0.25033，它的標準偏差是0.12%；而標準1型為0.3%，現(xiàn)階段我國一般廣泛采用標準1型。而標準2型在日本橫河儀表研制的智能蒸汽流量計普遍采用。
通過雷諾數(shù)的推導公式不難得出，檢測時，蒸汽和空氣因為粘度的區(qū)別，會引發(fā)雷諾數(shù)存在差異。參照一般實驗情況下三類流體介質的工況差異，它們的運動粘度詳見表2：
式中：
表征介質密度；
D 表征管徑；
u 表征流速；
表征介質動力粘度；
v 表征介質運動粘度。
通過以上各參數(shù)數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水的運動粘度*低，空氣*高，蒸汽介于二者之間。三者比例是1：15：4。所以若使雷諾數(shù)一致，應使水的流速*小，空氣*大，蒸汽在區(qū)間取值。在對儀表的系數(shù)進行檢定過程中，通常應考慮雷諾數(shù)一致時，真實測量過程中的差異性誤差。尤其在蒸汽的測量時，儀表量程的選型是參照在空氣介質下測量獲得的體積流量區(qū)間與蒸汽的密度乘積，推導出蒸汽的體積流量區(qū)間。這種算法會引發(fā)差異性介質下雷諾數(shù)的區(qū)間差異。細致分析上表可得出，只要雷諾數(shù)在既定范圍內，檢定過程中并不會由于介質的不同造成較大的誤差，這個影響可不考慮。但雷諾數(shù)不可超出規(guī)定區(qū)間，否則會引發(fā) S r 的較大差異，造成誤差。
通過表3不難發(fā)現(xiàn)，要得出智能蒸汽流量計基于*低流量的限雷諾數(shù)，口徑一致情況下三類介質的*小流速應滿足1.0：4.0：15.0的大致比例。所以不可以將空氣介質下的體積流量區(qū)間等同于蒸汽介質下的數(shù)值。
3 蒸汽介質物理特性影響分析
1873年，荷蘭**物理學家范德瓦爾斯特實驗室中，發(fā)現(xiàn)了水蒸氣的物理性質，得出氣體分子間有著一定作用力，繼而推導出氣體的狀態(tài)方程以輔助理論驗證，這就是**的范德瓦爾斯特氣體狀態(tài)方程。進一步研究發(fā)現(xiàn)，水蒸汽的分子的體積和相互的作用力比較大，無法以理想的氣體狀態(tài)方程加以表征。參照范德瓦爾斯特公式（5）的計算過程：
式中：
p 為壓強；
V 為1摩爾氣體的體積；
R 為普適氣體常數(shù)；
a 為度量分子間引力的參數(shù)；
b 為1摩爾分子本身包含的體積之和。
以上公式（5）中因子 a 和 b 的值因氣體的性質不同而存在差異，一般地，氣體的分子間引力參數(shù) a 與 b 分子體積 表述如表3所示。
范德瓦爾斯特提出，氣體分子間的吸引力與間距存在負相關性，也就是密度的概念。把此理論使用在智能蒸汽流量計的測量過程中，通過表中的數(shù)據(jù)不難發(fā)現(xiàn)，水蒸汽分子間的吸引力a的數(shù)值較大，相當于氧氣與氮氣的4倍多。所以，在測量實際氣體時，基于同等壓力條件，水的分子間的吸引力的數(shù)值較蒸汽與空氣大得多，而蒸汽又顯著大于空氣。用智能蒸汽流量計進行測量時，發(fā)生體兩側的位置因為流速加大，引起靜壓力減小，體積擴張，流體密度隨之減小，而水介質由于分子間作用力大，并無明顯膨脹情況。蒸汽的分子間的吸引力比空氣大，所以前者膨脹性更低，密度變化也更小。參考流量的連續(xù)性方程得出，因為空氣密度變化更大，所以它的發(fā)生體兩側的流量變化較蒸汽介質更大，所以它的儀表系數(shù)比蒸汽介質變化更顯著。而氣體的可壓縮性與等嫡指數(shù)是其內在機理，這和我們的理論研究結果相互印證。